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下面研究懸浮液的流動，其流變特性遵守公式所描述的規(guī)律。懸浮液在壓降引起的摩擦應(yīng)力〈或者管壁面切應(yīng)力）未達(dá)到確定值0之前是固定的。當(dāng)時，在壁面上開始形成一定厚度的液體活動層。
圓管中切應(yīng)力I按線性規(guī)律分布，即0=7 [式中，巧和I分別為管壁面（半徑為尺）和有效半徑廣上的應(yīng)力]，隨著中心到管壁面的半徑增大而增大與流動特性無關(guān)\因此，在半徑『值得小時，懸浮液是不動的，而半徑很大時，⑶，懸浮液開始流動。在懸浮液開始流動后，當(dāng)半徑很大時，在壓降作用下，整個懸浮液都運動。同時在管壁面上產(chǎn)生切應(yīng)力在確定半徑（用〜表示）上產(chǎn)生應(yīng)力90如果用。表示半徑為礦0的圓柱體表面上流動速度，那么可以說位于離中心距離小于。處的所有其余液體層，將以同樣速度行。運動。這樣在管中心就形成運動懸、浮懸浮液在圓管中運動亦意圖液所包圍的具有不破壞結(jié)構(gòu)的半徑為。的圓柱體（稱為流動核、對于這種情況，切應(yīng)力1=0。在流動核和管壁面之間層內(nèi)，應(yīng)力大于核內(nèi)應(yīng)力，速度小于核內(nèi)速度。因此，核的速度同時是流體最大速度，即因為半徑減小，液體層運動速度增大如，比值在選用的坐標(biāo)系中為負(fù)值。
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